部可以有效地在减速过程中，在艏部推出一个宽大和强烈的激波，并使波前锋远离艏部和周围，就像平头的驳船船首推开的波浪一样。
而这些天来，徐川一直都在搜索翻阅相关的资料和论文，思索着如何进一步的改进亨利·艾伦教授的激波锥理论。
相对比传统的隔热、散热、耐热等材料和技术来看，激波锥理论这是他目前最看好的一条路线。
这是航天飞机极高的速度决定的。
在日常的生活和大部分人所学过的物理中，如果要降低气动阻力，以减少气动加热，那么应该让物体的体积尽量的小。
因为当物体的体积变小时，与空气摩擦面积也将减小。因此，在强调速度和效率的领域中，通常会选择尽可能小的物体设计。
但在航天器上，这一理论是失效的，尤其是在返回再入大气层的过程中，航天器极高的速度使气动加热的升温速度太快，尖锐的头部对减小气动加热的作用微乎其微。
而头锥在时间和空间上受到高度集中的热负荷，根本没有时间散热，将很快被烧毁。
传统的耐热材料或隔热、散热、导热技术只能略微推迟被烧毁的时机，但不能从根本上改变被烧毁的结局。
而激波锥这条路线，更适合极高速度的航天飞机。
办公室中，徐川思索着激波锥相关的理论。
虽然说亨利·艾伦教授的激波锥理论为航天器的钝形头部带来了一定的优化办法，但这个问题依旧存在，且最为核心的数学理论并未解决。
书桌后，思索了一会后，他从抽屉中摸出来了一叠草稿纸，沉吟了一会后划动了手中的圆珠笔。
【∑i=1·/xi(h(φ)φxi)=&nbp;0】
这是''''超音速扰流问题''''的方程组。
简单的来说，当一个飞行体在空气中以超音速的速度飞行时，一般在飞行体前方就会产生一个激波。按相对运动的观点也可理解为，当一个超音速气流越过一个固定物体时，由于物体的阻绕，在物体前方会形成一个激波。
也就是之前所说的航天器头部的激波锥，这个激波锥的形成，将大大改变气流的状态，从而改变物体受力的情况。
研究这种‘超音速气流’受固定物体阻绕后所产生的激波面的位置，以及波后的流场就称为‘超音速绕流’问题。
如果用数学公式来进行表示，一般在空气动力学中通常会使用euer方程或&nbp;navier-te方程来描写流动。
其在超音速区域中为双曲型方程，而在亚音速区域中为椭圆型方程。
而对这个方程进行研究，对于现代高速飞行技术的发展，超音速扰流问题方程组的解是至关重要的。
但遗憾的是，由于流场内流体速度的分布是未知的，所以从双曲型方程变化到椭圆型方程的变型线也是未知的，再加上流体运动方程是非线性的
各种复杂的因素累积起来，导致数学家们在研究这个方程组，在数学分析的处理上时，会涉及非线性、混合型、自由边界、整体解等等在偏微分方程理论中普遍认为是最困难的因素。
所以是对于钝头物体超音速绕流问题，由于方程的变型不可避免，至今无论是关于解的存在性、稳定性或是关于解的结构等都缺乏数学理论已严格证明的结果。
其难度虽然没有n方程和欧拉方程高，但数学界对其至今没有多大的研究进展足以证明了它的困难。
盯着草稿纸上的公式，徐川陷入了沉思中。
钝头物体超音速绕流问题要想进行推导，以他的数学直觉来说，最好的方式并不是直接进行处理。
它是从欧拉方程和n方程演变而来的偏微分方程组，要对其进行解决的话，以他目前的数学直觉来看，最好先对其做进一步的分解。
当然，有这种想法的并不止他一个，很多的数学家都在做，只是大家的理解和角度也都不同而已。
思忖了一会，徐川继续动笔，将三维无粘可压缩定常流方程组化为具有固定边界的边值问题，进一步做变换。
“则在三维空间xyz中给定曲线&nbp;ix&nbp;h(z)，y=g（z）并给定以i为前缘的翼面，∑y=ψ（x，z）”
“当来流超音速时会产生附着于前缘的激波&nbp;+:y=p，在仅讨论原点附近的局部解时，有μ·f/x-u+·f/z=0，且y=f（x，y）上”
手中的圆珠笔不断的在洁白的稿纸上落下，徐川沉浸其中，不断的拓展着自己思维。
尽管平常的时候会指点和教导自己的学生以及在南大上上课保持在数学上的活跃，但老实说，他已经有很长一段时间没有在数学上进行过这种专注的深入思考了。
本来徐川还以为自己需要几天的时间才能完全恢复自己在数学上的感觉，但意外的，在